در مقالات قبلی، من به رفتار تصادفی EUV [1-2] نگاه کرده بودم، در درجه اول از نظر چگالی فوتون کم که منجر به نویز شات می شود، که توسط توزیع پواسون [3] توضیح داده شده است. نقش تاری برای کمک به مبارزه با تصادفی بودن جذب فوتون EUV و تولید و مهاجرت الکترون ثانویه نیز اخیرا مورد توجه قرار گرفته است [4-5]. با این حال، تا کنون، تاری ناشی از مهاجرت الکترونها و گونههای شیمیایی، درمان زنجیرهای کلاسیک داده میشد، در حالی که در واقع، در مقیاس نانومتری، ما دوباره با اعداد تصادفی کوانتومهای گسسته، یعنی الکترونها یا گونههای واکنشپذیر شیمیایی سر و کار داریم. این کوانتوم های گسسته همچنان از توزیع پواسون پیروی می کنند [6]. بنابراین، لازم است پس از در نظر گرفتن تاری، یک بازنگری تصادفی داشته باشیم.
این تجدید نظر پس از گزارش آخرین نتایج در گام 28 نانومتری در اوایل سال جاری در SPIE ضروری به نظر می رسد [7]. برای دستیابی به تصویربرداری بهتر از اکسید فلزی مقاوم استفاده شد. اینها از مزایای جذب فوتون EUV بالاتر برخوردار هستند که باید برای رفتار تصادفی تسکین دهد. با وجود این مزیت، جنبه های تصادفی تصویربرداری شدید باقی ماندند. دوزهای بالاتر در محدوده 50 mJ/cm2 (~110 WPH در NXE:3400C [8]) مورد نیاز بود، اما سیدیهای بزرگتر یا ویژگیهای کمک تفکیک فرعی ساختگی (SRAF) برای گامهای بزرگتر مورد نیاز بود. با روشنایی بهینه، چاپ یک جفت ترانشه نسبتاً جدا شده از ترانشه های 14 نانومتری که با 14 نانومتر جدا شده اند (پیچ 28 نانومتری محلی) بدون نقص و ناهمواری تصادفی غیرممکن بود. بنابراین، بررسی مجدد اثرات تصادفی پس از تاری در اینجا بر روی گام 28 نانومتری متمرکز خواهد شد.
تاری عملاً به کمتر از 5 نانومتر (سیگما) برای گام های 40 نانومتری یا کمتر محدود می شود [5]. افزایش تاری باعث میشود که توزیع کوانتومها مسطحتر شود و به طور کلی یک تصویر بدتر شود. خطر بزرگتر نوسانات تصادفی دورتر از لبه وجود دارد (شکل 1).
شکل 1. توزیع تعداد گونه های فعال در مقابل موقعیت رسم شده است. تعداد گونه ها در یک نوار 0.84 نانومتر در 5 نانومتر در نظر گرفته می شود، با فرض دوز برخورد 50 mJ/cm2، جذب 50٪، و 2 گونه آزاد شده در هر فوتون جذب شده. سمت چپ: تاری 3 نانومتری. سمت راست: تاری 7 نانومتری.
یک ملاحظات جدید، بازده کوانتومی (یا بازده کوانتومی) است، یعنی اینکه در هر فوتون جذب شده چند کوانتوم آزاد می شود. راندمان کوانتومی برای مقاومت های شیمیایی تقویت شده EUV حدود 2 است [9,10،2]. برای کاهش تاری به 9 نانومتر یا کمتر، انتظار میرود این انتشار محدود شود تا از مهاجرت بیش از حد الکترونهای ثانویه ثانویه و گونههای فعال جلوگیری شود [2]. در شکل 2، کاهش 2 برابری بازده کوانتومی برای تاری 3 نانومتری (در مقایسه با تاری 1 نانومتری) نشان میدهد که خطر نقصهای تصادفی بهبود نمییابد و میتواند بدتر شود. جای تعجب نیست، زیرا کاهش بازده کوانتومی همان اثر نهایی کاهش چگالی فوتون را دارد. در تمام این موارد، شاهد نوساناتی هستیم که از آستانه عبور می کند، به این معنی که هم پل زدن خط و هم نقص خط شکستن امکان پذیر است. شش سیگما مربوط به ~XNUMXppb شکست است.
شکل 2. توزیع تعداد گونه های فعال در مقابل موقعیت رسم شده است. تعداد گونه در یک نوار 0.84 نانومتر در 5 نانومتر، با فرض 50 mJ/cm2 دوز تصادفی، 50 درصد جذب در نظر گرفته میشود. سمت چپ: 2 نانومتر تاری، 1 گونه آزاد شده در هر فوتون جذب شده. سمت راست: 3 نانومتر تاری، 2 گونه آزاد شده در هر فوتون جذب شده.
علاوه بر این، زبری لبه خط را می توان با کاهش طول مقطع خط نمونه مورد مطالعه قرار داد. از 5 نانومتر به طول مقطع 1 نانومتر، نوسانات 3 سیگما حتی از آستانه عبور می کنند (شکل 3)، که نشان می دهد زبری در مقیاس 1 نانومتر هنوز وجود دارد.
شکل 3. توزیع تعداد گونه های فعال در برابر موقعیت رسم شده است. تعداد گونه در یک نوار 0.84 نانومتر در 1 نانومتر، با فرض 50 mJ/cm2 دوز تصادفی، 50 درصد جذب در نظر گرفته میشود. تاری 3 نانومتر در نظر گرفته شده است.
تنها راه حل قابل کنترل برای این مسائل افزایش دوز است (شکل 4). با توجه به اینکه در حال حاضر یک توان عملیاتی در 50 mJ/cm2 وجود دارد، برق منبع EUV همچنان یک هدف اولویت دار خواهد بود. با این حال، دوزهای بالاتر می تواند منجر به تاری بزرگتر شود به دلیل دم بلندی که در اندازه گیری طول تضعیف الکترون شناسایی شده است [11,12،XNUMX].
شکل 4. توزیع تعداد گونه های فعال در برابر موقعیت رسم شده است. تعداد گونه در یک نوار 0.84 نانومتر در 5 نانومتر، با فرض جذب 50 درصد، و 2 گونه آزاد شده در هر فوتون جذب شده در نظر گرفته می شود. سمت چپ: 50 mJ/cm2 دوز حادثه. سمت راست: 100 mJ/cm2 دوز حادثه. تاری 3 نانومتر در نظر گرفته شده است.
منابع
[1] https://www.linkedin.com/pulse/euvs-stochastic-valley-death-frederick-chen/
[2] https://www.linkedin.com/pulse/photon-shot-noise-impact-line-end-placement-frederick-chen/
[3] https://en.wikipedia.org/wiki/Shot_noise
[4] https://www.linkedin.com/pulse/contrast-reduction-vs-photon-noise-euv-lithography-frederick-chen/
[5] https://www.linkedin.com/pulse/blur-wavelength-determines-resolution-advanced-nodes-frederick-chen/
[6] GM Gallatin، "مقاومت در تاری و ناهمواری لبه خط"، Proc. SPIE 5754, 38 (2005).
[7] D. Xu و همکاران، "EUV Single Patterning Exploration for Pitch 28 nm," Proc. SPIE 11614, 116140Q (2021).
[8] https://www.linkedin.com/pulse/challenge-working-euv-doses-frederick-chen/
[9] http://euvlsymposium.lbl.gov/pdf/2007/RE-08-Gallatin.pdf
[10] https://www.jstage.jst.go.jp/article/photopolymer/32/1/32_161/_pdf
[11] https://escholarship.org/content/qt4t5908f6/qt4t5908f6.pdf?t=qd3uq5
[12] https://www.euvlitho.com/2019/P66.pdf
اشتراک گذاری این پست از طریق: منبع: https://semiwiki.com/lithography/304714-revisiting-euv-lithography-post-blur-stochastic-distributions/
- 100
- 11
- 2021
- 7
- 84
- 9
- حساب
- مزیت - فایده - سود - منفعت
- معرفی
- دور و بر
- مقالات
- موارد
- شیمیایی
- ادامه دادن
- معامله
- لبه
- بهره وری
- اکتشاف
- شکست
- امکانات
- شکل
- تمرکز
- به دنبال
- اینجا کلیک نمایید
- چگونه
- HTTPS
- تصویر
- تصویربرداری
- افزایش
- مسائل
- IT
- آخرین
- رهبری
- محدود شده
- لاین
- لینک
- محلی
- طولانی
- نگاه
- فلز
- سر و صدا
- تعداد
- سفارش
- قدرت
- در حال حاضر
- کوانتومی
- محدوده
- كاهش دادن
- تسکین
- نتایج
- خطر
- مقیاس
- ثانوی
- شش
- So
- نوار
- تعجب
- هدف
- رفتار
- ویکیپدیا
- در داخل
- X
- سال
- بازده